当前位置:首页 > 电磁场与电磁波课后习题答案(杨儒贵编着)(第二版)第3章
由于?2?C,与?及?无关,代入上述方程,求得 r1?2??21?2?C(r)?(r)?0 222?rr?rr?rr可见,电位函数?2?C也满足拉普拉斯方程。 r3-21 已知长方体金属腔的内部尺寸为a?b?c,如习 题图3-21所示。若侧壁及 底板均接地,上盖电位为
y z ? c a b o x
?,试求腔内的电位分布函数。
习题图3-21
解 已知直角坐标系中电位函数满足的拉普拉斯方程为
?2??2??2??2?2?0 2?x?y?z应用分离变量法,令
?(x,y,z)?X(x)Y(y)Z(z)
?2X?2Z?2Y222?kX?0?k求得 ; ; ?kY?0xzZ?0 y222?x?z?y22式中 kx?ky?kz2?0。
为了满足?x?0?0和?x?b?0的边界条件,X(x)必须为正弦函数,即
X(x)?Asinkxx
式中kx?m?, m?1, 2, 3?。 by?0为了满足??0和?y?a?0的边界条件,Y(x)也必须
为正弦函数,即
Y(y)?Bsinkyy
式中ky?n?, n? 1, 2, 3?。 a21
由此求得
kz?j(n?2m?2)?() ab为了满足?z?0?0和?z?c??的边界条件,Z(z)只能是 双曲正弦函数,故
?(x,y,z)?(Asinkxx)(Bsinkyy)(Csinh(
其级数解为
n?2m?2)?()z)ab?(x,y,z)???AnBmsin?n?1m?1???n?2m?2??n???m??x?sin?()?()z??ysinh???ab?a??b???
因?z?c??,得
????Cnmsin?n?1m?1???n??a??m??x?sin?y? ??b?式中
Cnm?n?2m?2???AnBmsinh?()?()c?? ab??利用正弦函数的正交性,
?s?x??t?y?sin??dxdy?00?a???b?
ab???n?x??m?y??s?x??t?y??????Cnmsin??sin??sin??sin??dxdy00abab????????n?1m?1a??sin?b当n = s,m = t时,上式右边积分才不为零。另由上式左边可知,只有当s和t都为奇数时,Cst才不为零,因此令
s?(2n?1),t?(2m?1),则
Cnm?16? 2(2n?1)(2m?1)?最后求得
22
2n?12m?1sin(a?x)sin(b?y)?(x,y,z)?16??2????n?1m?1(2n?1)(2m?1)sinh[(2n?1122m?122 a?)?( b?)]zsinh[(2n?1122m?a?)?(1b?)2]2c
3-22 一根半径为a的介质圆柱 Y 放在均匀电场E0中,如习题图 a 3-22所示。若介质圆柱的介电 ? X
常数为?,试求柱内外的电场 ?0 强度。
习题图3-22
E?E0x?解 在圆柱坐标中电位所满足的拉普拉斯方程为
1???1?2??2?r?r(r?r)?r2??2??z2?0 由于电位函数?(r,?,z)与z无关,可令
?(r,?,z)?R(r)?(?)
其通解为
??(r,?)?A0lnr??rm(Amsinm??Bmcosm?)m?1?
??r?m(Cmsinm??Dmcosm?)m?1设圆柱内部的电位为?i,圆柱外部的电位为?o,位函数应满足下列边界条件:
1,当r?0时,?i应为有限值,因此柱内电位为
??mi??r(Amsinm??Bmcosm?)
m?1 23
电2,当r??时,圆柱对电场的影响可以忽略,若取坐标原点(0,0)作为电位参考点(注意,电位参考点的选择对于电场强度的计算没有影响),则柱外无限远处电位为
?o(r??)??E0x??E0rcos?
可见,?o仅与r和cos?有关,因此柱外电位的通解为
?o??E0rcos??D1cos?
3,在圆柱表面上(r?a),电位应该连续,即?o??i,求得柱内电位的通解为
1r?i?rB1cos?
4,在圆柱表面上,电通密度应该连续,即
????i?r???0r?a??o?r
r?a由此求得,D1??2?0???02aE0,B1?E,所以
???00???0?2?0E0rcos? ???01???02aE0cos?
r???0当r?a时,?i(r,?)?当r?a时,?o(r,?)??E0rcos??已知E??????(er??1???e?),求得 ?rr??当r?a时,Ei(r,?)?当r?a时,
2?0E02?0(ercos??e?sin?)?exE ???0???00????0?a?2?????0?a?2?Eo(r,?)?erE0cos??1?????e?E0sin?????1?
???????0?r???????0?r??
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